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当线圈为单匝时，每个线圈有两个有效边。对整距线圈（ 线圈电动势的有效值为 对短距线圈 将式（4．25）代入式（4．26）得 式中 式（5）同样适合线圈为长距（
a）整距线圈和短距线圈 b）整距时两圈边电动势 c）短距时两圈边电动势 图 匝电动势的计算 若线圈为多匝，匝数为 |
），如果线圈的一个有效边处在N极的中心底下，则另一个有效边刚好处在S极的中心底下，如图a中实线所示，可见两有效边内感应电动势的瞬时值大小等而方向相反，但在线圈内正好相加。若把两个有效边电动势的方向都规定为从上向下（图a），则用相量表示时，两有效边电动势相量
和
方向正好相反，即它们在时间上相差180°，如图b所示。根据电路定律，整距线圈的电动势为
（1）
（2）
（如图a）中虚线所示，在图示转向下，导体电动势
角度。如图c所示，
。此时线圈电动势为
，其有效值为
（3）
（4）
（5）
称为线圈的短距系数，
，表示采用短距绕组后，匝电动势比整距时要小些。
）的情况，只不过此时两个有效边电动势的相位大于180°，同样其匝电动势比整距时为小，长距线圈的端接部分较长，用铜量较多，所以很少采用。
时，由于线圈内的各匝电动势同相、同大小，线圈电动势等于匝电动势乘以
（6） 设转子磁极产生的磁场沿圆周正弦分布，即
，当电机转子磁极被原动机拖动旋转时，磁场和导体有相对运动，在导体中产生电动势，导体的有效长度为l，磁场和导体的相对运动速度为v，则感应的电动势为
，由于磁密是正弦分布的，设
时，
，当经过t的时间，转子将移过vt的距离。设电机旋转磁场的转速为n（单位为r/min），则速度
，而
，即有
，转子移过的距离用电角度表示：
，某导体处的磁密为
，即随时间正弦变化，由此可见，导体的感应电动势为一正弦波，
，感应电动势幅值为
（1）
电机的每极磁通量
和磁密幅值
的关系为：
（2）
图1 磁通密度的分布和每极磁通量的计算
则导体感应电动势的有效值
为：
（3）
由此可见，导体电动势的有效值与每极磁通量和频率乘积成正比。当磁通的单位为Wb，频率的单位为Hz时，电动势的单位为V。
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