根据电势平衡方程可以画出变压器的一次侧和二次侧等效电路(Equivalent Circuit)。 

由于一、二次侧绕组匝数不同，其电势E1和E2也不同，难以将两侧的等效电路合并成一个完整的等效电路。

折算原因：为了简化计算和分析；

折算条件：折算前后，变压器的电磁效应不改变，变压器的功率大小也不改变。

折算方法：我们可以将二次侧等效为用一个与一次侧匝数N1相同的绕组来等效替代。折算以后，两侧匝数相等，E1=E'2，k=1,原来的磁势平衡方程

I1N1+I2N2=ImN1变成了I1+I'2=Im，两侧的等效电路就可以合并了。具体如下 一.变压器的折算法

将变压器的二次侧绕组折算到一次侧，就是用一个与一次侧绕组匝数N1相同的绕组，去代替匝数为N2的二次侧绕组，在代替的过程中，保持二次侧绕组的电磁关系及功率关系不变。也就是说折算前后，二次侧的磁势、功率和损耗应保持不变。

二.折算过程

折算前　　二次侧N2\U2\I2\E2\R2\X2σ\RL\XL              为实际值折算后　　二次侧N2'\U2'\I2'\E2'\R2'\X2σ'\RL'\ XL'         为折算值

(1)电势、电压折算
E2'=4.44 f N1Фm=E1
E2=4.44 f N2Фm

所以E2'/E2=N1/N2=k，E2'=kE2

同样U2'=kU2 (2)电流折算 N1I2'=N2I2 I2'=I2N2/N1=I2/k
(3)阻抗折算

阻抗折算要保持功率/损耗不变 (I2')2R2'=(I2)2R2
R2'=(I2/I2')2 R2=k2R2
(I2')2X2σ'=(I2)2X2σ
X2σ' = (I2/I2')2 X2σ= k2X2σ
(I2')2 RL'=(I2)2 RL
RL'=(I2/I2')2 RL= k2 RL
(I2')2XL'=(I2)2XL
XL'=(I2/I2’)2 XL= k2XL

三.变压器的等效电路  (Equivalent Circuit)

(1) 折算后的方程 U1= -E1+I1(R1＋jX1σ)
U2'= E2' - I2'(R2＋jX2σ)
I1+I2'=Im≈I0
- E1= - E2'= Im (Rm+jXm) = ImZm
(2) T型等效电路

如果知道效电路中各个参数、负载阻抗和电源电压，则可计算出各支路电流I1、I2'、Im/输出电压U2'/损耗/效率等，通过反折算就能计算出二次侧实际电流I2=kI2'和实际电压U2=U2'/k。
(2)简化等效电路

由于励磁阻抗很大，Im很小，有时就将励磁支路舍掉，得到所谓简化等效电路。

简化等效电路中,Zk=Rk+jXk，Rk与Xk构成变压器的漏阻抗，也叫短路阻抗，即变压器的副边短路时呈现的阻抗。Rk为短路电阻，Xk为短路电抗。ZL'为折算到一次侧的负载阻抗。 Rk=R1+R2'  Xk=X1σ+X2σ'Zk=Rk+jXk

用简化等效电路计算的结果也能够满足工程精度要求。

当需要在二次侧基础上分析问题时，可将一次侧折算到二次侧。当用欧姆数说明阻抗大小时，必须指明是从哪边看进去的阻抗。

从一次侧看进去的阻抗是从二次侧看进去的阻抗的k2倍。

四.变压器负载运行时的相量图

根据方程式(equation)或者等效电路，可以画出相量图，从而了解变压器中电压、电流、磁通等量之间的相位和大小关系。

等效电路，方程式和相量图是用来研究分析变压器的三种基本手段，是对一个问题的三种表述，相量图对各物理量的相位更直观显现出来。定性分析时，用相量图较为清楚；定量计算时，则用等效电路。

(1)励磁电流/铁耗电阻、励磁阻抗

空载运行时，电流i0分为两部分，一部分i0w纯粹用来产生磁通，称为磁化电流，与电势E1之间的相位差是90°，是一个纯粹的无功电流。 另一部分i0y用来供给损耗，是一个有功电流。 I0=I0w+I0r
-E1=I0Rm+jI0Xm=I0Zm

I0是励磁过程必须的电流(包括磁化电流/有功电流)，称为励磁电流。

Xm的物理意义是：
励磁电抗Xm是主磁通Φ的电抗，反映了变压器（电机）铁心的导磁性能，代表了主磁通对电路的电磁效应。
Rm是用来代表铁耗的等效（虚拟的）电阻，称为励磁电阻。Rm+jXm= Zm则称为励磁阻抗。 (2) 空载时的等效电路

用一个阻抗(Rm+jXm)表示主磁通Φ对变压器的作用，用另一个阻抗(R1+jX1σ)一次侧绕组电阻R1和漏抗X1σ的作用，即可得到空载时变压器的等效电路。

R1和X1σ受饱和程度的影响很小，基本上保持不变。

Rm和Xm是随着饱和程度的增大而减小。在实际应用中要注意到这个结论。

变压器正常工作时，由于电源电压变化范围小，铁心中主磁通的变化不大，励磁阻抗Zm也基本不变。